Pour des interactionsàinteractionsà courte portée, V q est fini pour q=0, et la fréquence ? q est proportionnellè a q. Pour des interactions coulombiennes, V q est proportionneì a 1 ,
Anderson publia en 1963. L'auteur considérait aussi le cas analogue de la supraconductivité. Le mode de Goldstone serait alors une oscillation de courant, j(x, t) = j 0 cos(qx??t) Mais une telle oscillation dans l'espace impliquerait des amas de charge ,
Dans le langage des hautesénergieshautesénergies, il est " massif " ; ce n'est plus en fait un mode de Goldstone Avec une grande perspicacité, Anderson voyait une analogie entre l'absence expérimentale de mode de fréquence nulle dans un plasma, et l'absence de mode de Goldstone dans desprobì emes de physique des particulesélémentairesparticulesélémentaires o` u ií etait, epoque, attendu, malgré des réflexions antérieures de Schwinger, qui avait déjà pressenti la solution ,
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